WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 


Pages:     | 1 |   ...   | 6 | 7 || 9 | 10 |

«КОЛЛИМИРОВАННЫЕ ВЫБРОСЫ ВЕЩЕСТВА В АКТИВНЫХ ЯДРАХ ГАЛАКТИК ...»

-- [ Страница 8 ] --

5.2 Наблюдения квазара 2023+335 Внегалактический радиоисточник 2023+335 (J2025+3343 в номенклатуре имен J2000.0) представляет собой квазар с плоским ( +0.07) радиоспектром. Источник находится на красном смещении z = 0.22 (SowardsEmmerd et al. 2003). Этот объект обнаруживает себя и на высоких энергиях. Так, он позиционно ассоциирован с источником рентгеновского излучения WGA J2025.1+3342 (Sguera et al. 2004), а также с источником гаммаизлучения 1FGL J2027.6+3335, обнаруженным гамма-телескопом Large Area Telescope (LAT), установленным на борту космической обсерватории Fermi (Kara et al. 2012).

5.2.1 РСДБ наблюдения на VLBA в рамках проекта MOJAVE

Квазар 2023+335 был включен в расширенную статистически полную по потоку выборку MOJAVE (Lister et al. 2009a) в июле 2008 г., и с тех пор регулярно наблюдался на VLBA на центральной частоте 15.353 ГГц1 до конца 2012 г. с интервалом, составляющим около 4 месяцев. Наблюдения проводились в моде с использованием обеих круговых поляризаций. Запись сигнала велась на скорости 256 Мб/с, а начиная с 3 октября 2008 г. увеличилась до 512 Мб/с. При наблюдениях использовались 8 промежуточных частотных интервалов с шириной полосы 8 МГц каждая, формируя, таким образом, общую полосу шириной 64 МГц.

Первичная калибровка функции видности, а именно её амплитуды и фазы, была проведена с помощью пакета Astronomical Image Processing System (AIPS, NRAO) (Greisen 2003), используя стандартные процедуры обработки данных. На стадии калибровки амплитуды производится преобразование 1 http://www.physics.purdue.edu/astro/MOJAVE коэффициентов корреляции в единицы потока (Ян) с учётом атмосферного поглощения излучения как функции зенитного угла, зависимости коэффициента усиления антенны от зенитного угла, а также учёт изменения шумовой температуры системы, отражающейся на изменении коэффициента усиления. Первичная калибровка фазы состоит в учёте инструментальных фазовых сдвигов между частотными каналами, на которые разбивается полоса приёма. После этого производится коррекция фазы по остаточным задержкам, которые всё ещё присутствуют в фазах из-за малых неточностей в определении координат антенн и источника.

Для достижения высокого динамического диапазона синтезируемых карт использовался алгоритм CLEAN (H gbom 1974), а также метод фазовой o и амплитудной самокалибровки (Jennison 1958; Twiss et al. 1960). CLEAN представляет собой процесс численного обращения свертки и позволяет компенсировать проблему ограниченности заполнения плоскости пространственных частот, которая состоит в том, что синтезированная диаграмма направленности неизбежно (из-за незаполненности апертуры, т.е. конечного числа участвующих в наблюдениях антенн) имеет боковые лепестки, которые, в свою очередь, создают ложные детали при восстановлении карты распределения яркости и существенно ограничивают динамический диапазон изображения. Суть метода CLEAN состоит в разбиении распределения яркости на отклик от точечных источников, а затем замену каждого из них на отклик “чистого луча”, т.е. диаграммы без боковых лепестков. Алгоритм работает по следующей схеме:

1. нахождение на “грязной” карте (т.е. преобразование Фурье функции видности) точки с максимальной яркостью;

2. вычитание из грязной карты отклика на точечный источник, включая полную диаграмму направленности с боковыми лепестками, с центром в найденной точке, умноженную на коэффициент меньший единицы (обычно 0.1);

3. возврат к пункту 1 и повторение итераций до тех пор, пока все значительные элементы структуры источника не будут удалены с карты;

4. добавление удаленных компонент в виде откликов на чистую (без боковых лепестков) диаграмму направленности к оставшемуся распределению яркости для восстановления чистой карты.

Процесс гибридного картографирования, сочетающий применение алгоритма CLEAN и самокалибровки был выполнен в пакете Difmap (Shepherd 1997). Во всех случаях в качестве начальной модели для итерационной процедуры восстановления изображения использовалась модель точечного источника. Окончательные карты распределения яркости были получены с применением схемы естественного взвешивания данных функции видности.

Типичный уровень неопределённости амплитудной шкалы составляет около 5%. Точность абсолютной калибровки позиционных углов электрических векторов поляризации составляет примерно 3 (Hovatta et al. 2012b). Моделирование структуры источника в плоскости пространственных частот проводилось в пакете Difmap, используя круговые и эллиптические гауссовы компоненты. Более детальное обсуждение схем обработки данных и картографирования приводится в работах Lister et al. (2009a,b).

5.2.2 Мониторинг в режиме одиночной антенны

Квазар 2023+335 наблюдался в рамках долгосрочной мониторинговой программы, выполняемой в режиме одиночной антенны диаметром 40 м на частоте 15 ГГц в радиообсерватории OVRO (Richards et al. 2011). Данная программа, стартовавшая в конце 2007 г., включает около 1700 источников, каждый из которых наблюдается с высокой скважностью, в среднем, дважды в неделю.

На 40 м радиотелескопе OVRO используется внеосевая двухлучевая оптика и сверхмалошумящие усилители на криогенных транзисторах с высокой подвижностью электронов (HEMT) с центральной частотой 15 ГГц и шириной полосы 3 ГГц, а также переключатели Дике для подавления тепловых шумов атмосферы и поверхности Земли. Калибровка амплитуды достигается путём использования температурно-стабильного диода, чтобы удалять дрейфы коэффициента усиления антенны. Шкала потока устанавливается из наблюдений квазара 3С 286, которому присваивается поток 3.44 Ян на частоте 15 ГГц (Baars et al. 1977). Систематическая ошибка в определении шкалы потока оценивается на уровне около 5%. Полное описание обработки данных и калибровки приводится в работе Richards et al. (2011).

Наблюдения объекта 2023+335 в полной интенсивности и линейной поляризации также проводились в рамках мичиганской мониторинговой программы по изучению переменности внегалактических источников (Aller et al. 1985) с помощью 26 м параболоида Радиоастрономической обсерватории Мичиганского Университета (UMRAO). Поляриметр этого радиотелескопа состоит из (i) двух рупоров для приёма линейно-поляризованного излучения, способных попеременно чередоваться и расположенных симметрично относительно главного рупора в фокусе параболоида, (ii) входа широкополосного неохлажденного HEMT-усилителя с центральной частотой

14.5 ГГц и шириной полосы 1.7 ГГц.

Каждое из ежедневных наблюдений заданного источника является результатом усреднения 16 измерений, выполненных в пределах 40-минутного интервала времени. Принятая шкала потока основана на работе Baars et al.

(1977). Для проверки стабильности коэффициента усиления антенны, а также точности наведения радиотелескопа в дополнение к стандартной схеме были также включены попеременно чередующиеся наблюдения с интервалом от 1.5 до 2 часов вторичного калибратора потока излучения, находящегося на малой элонгации от наблюдаемого источника. Для калибровки позиционного угла плоскости колебаний электрического вектора используется источник с известными характеристиками поляризованного излучения, который устанавливается в вершине параболоида. Для проверки калибровки инструментальной поляризации, т.е. эффекта перетекания части правой круговой поляризации в левую круговую поляризацию и наоборот, вызванного неидеальностью приёмников, несколько раз в день производятся наблюдения выбранных областей ионизированного водорода H II.

5.2.3 Fermi-LAT наблюдения Кривая блеска по данным гамма-телескопа LAT космической обсерватории Fermi была рассчитана, используя метод максимального правдоподобия, т.е. соответствия модели данным наблюдения при помощи программы gtlike из пакета Fermi-LAT Science Tools-v9r27p1, при этом не разбивая данные на бины, поскольку источник не является достаточно ярким в гамма-лучах.

В качестве набора функций отклика инструмента, таких как отклик системы на точечный источник, эффективная площадь, разрешение по энергии, использовался последний из доступных набор P6V7. Сам набор таких функций требуется ввиду того, что LAT, в основном, проводит наблюдения в обзорном режиме без фокусировки на каком-либо конкретном участке, сканируя всё небо примерно за 3 часа, и, таким образом, в разные моменты времени регистрирует фотоны от интересующего наблюдателя источника под разными углами падения, т.е. углами между направлением на источник и нормалью инструмента.

При обработке исходных данных использовался диапазон энергий от 100 МэВ до 200 ГэВ. На низких энергиях ( 1 ГэВ) отклик системы на точечный источник достаточно велик. Так например, 68% событий будет регистрироваться с радиуса около 0. 6 на энергии E = 1 ГэВ, тогда как на энергии E = 100 МэВ этот радиус уже составит 3. 5, т.е. меняется согласно приблизительной зависимости E 3/4 (Atwood et al. 2009). По этой причине требуется учитывать вклад области, находящейся вокруг источника и называемой областью интереса или исследуемой областью. Размер исследуемой области был выбран равным 10. В свою очередь, в эта область сама подвержена влиянию соседних близких источников, чей вклад также необходимо учитывать. Таким образом, применяется ещё один параметр, называемый истоковой областью, центр которой совпадает с центром исследуемой области, а её радиус превышает радиус исследуемой области. Так, в модели для анализа максимального правдоподобия учитывались источники на угловых расстояниях до 15 от объекта наблюдения, причём их спектральные характеристики были зафиксированы согласно значениям из второго каталога Fermi (2FGL; Nolan et al. 2012).

Для остальных параметров и ограничений выбирались значения, рекомендованные научной группой инструмента LAT. Для разбиения данных по времени использовались месячные интервалы. Если измерение характеризовалось TS-параметром (Test Statistic2, Mattox et al. 1996), не превосходящим 10, оно считалось как верхний предел. В течение периода 2009.27–2009.65, когда источник показывал существенный рост потока, для разбиения данных по времени использовался более короткий интервал, продолжительностью в одну неделю, чтобы проследить субструктуру вспышки.

5.3 Рефракционное рассеяние. Аргументы и наблюдаемые признаки.

5.3.1 Крайне нетипичная парсековая структура объекта на частоте 15 ГГц Восстановленные VLBA карты полной интенсивности и линейной поляризации квазара 2023+335 на частоте 15.4 ГГц с использованием естественного взвешивания данных (т.е. когда всем данным функции видности присваиваются одинаковые веса, что повышает чувствительность) для 16 эпох наблюдений, покрывающих период времени около 11 лет, приведены на рис. 5.1 (стр. 242). Поскольку до 2008 г. объект не наблюдался в программе MOJAVE, были обработаны имеющиеся архивные VLBA данные на частоте 15 ГГц, чтобы исследовать эволюционные изменения структуры источника на более ранних эпохах (первые два изображения). Параметры 2 Test Statistic определяется как T S = 2(ln L(source) ln L(nosource)), где L показатель соответствия данным наблюдения модели с источником и без источника (только фон) в данном участке неба.

восстановленных карт распределения яркости приведены в табл. 5.1 (стр.

243). В ней представлены: (1) эпоха РСДБ наблюдений, (2) полный ппоток на РСДБ масштабах, (3) уровень нижнего контура карты полной интенсивности, (4) интегральный поляризационный поток с РСДБ карты, (5) уровень нижнего контура карты распределения линейной поляризации, (6) позиционный угол плоскости колебаний электрического вектора.

Для каждой эпохи представлены два изображения. Первое карта полной интенсивности с использованием естественного взвешивания данных функции видности, совмещенная с распределением степени линейной поляризации согласно используемой цветовой палитре. Нижний контур проведен на уровне 3, где остаточный шум на карте, рассчитываемый как среднее квадратическое на большой удалённости от источника, например, на угловом расстоянии в одну угловую секунду. Второе изображение показывает нижний положительный контур полной интенсивности первого изображения, а также контуры линейной поляризации и направления электрических векторов поляризации. Каждое изображение свернуто с синтезированной диаграммой направленности по уровню половинной мощности размерами 0.96 0.56 мсек дуги и позиционным углом главной оси PA = 8. 2, показанной эллипсом в левом нижнем углу, и рассчитанной как медиана от соответствующих диаграмм всех изображений на 16 представленных эпохах. Угловой масштаб в одну миллисекунду дуги соответствует линейному

3.5 пк для источника, находящегося на красном смещении z = 0.22.

Типичная морфология ярких компактных струй активных ядер галактик на миллисекундных угловых масштабах представляет собой структуру типа ядро + односторонний выброс, отражая сильное проявление селекционных эффектов и доплеровского усиления излучения (Lister et al. 2009b).

Под термином “РСДБ ядро” понимается видимое начало выброса, которое в большинстве случаев является самой компактной и яркой деталью парсековой структуры источника. Обычно ядро неразрешено вдоль одной или обеих осей синтезированной диаграммы направленности (Kovalev et al. 2005;

Рис. 5.1. Эволюция РСДБ структуры квазара 2023+335 на частоте 15.4 ГГц. Наиболее существенные, и при этом совершенно нетипичные, изменения структуры источника произошли между эпохами ноября 2008 г. и мая 2009 г., что отмечено красным прямоугольником. Параметры изображений приведены в табл. 5.1.

Таблица 5.1.

Параметры РСДБ карт квазара 2023+335 на частоте 15 ГГц.

–  –  –

(1) (2) (3) (4) (5) (6) 2002–02–15 1715 2.5 6 2.6 4 2005–09–15 2041 1.2 28 1.0 9 2008–07–17 2557 0.8 52 0.8 4 2008–11–26 3228 1.5 53 0.7 1 2009–05–28 4806 1.1 48 0.9 60 2009–07–23 4125 0.6 16 0.9 91 2009–10–27 4952 1.0 42 1.2 46 2009–12–10 5442 2.3 86 2.5 43 2010–02–11 5696 1.5 120 1.2 40 2010–08–06 5294 0.9 183 1.2 35 2010–10–25 3213 1.4 99 1.1 29 2010–12–24 2539 1.3 44 0.8 32 2011–05–21 2884 1.2 40 1.1 50 2011–09–12 2616 1.0 44 0.9 28 2012–07–12 3294 1.1 68 1.1 4 2012–11–11 2960 1.0 65 1.3 17 Pushkarev & Kovalev 2012). Заметим, что РСДБ ядро является частью струи, где оптическая толшина 1 на данной частоте, т.е. оно не представляет собой физическое ядро источника (центральную машину), излучение которой скрыто эффектами поглощения (см. Главу 1; Lobanov 1998; Kovalev et al.

2008c; Sokolovsky et al. 2011a; Pushkarev et al. 2012a).

В июле 2008 квазар 2023+335 был добавлен в программу MOJAVE по изучению свойств активных галактических ядер на парсековых масштабах.

Результаты картографирования источника на первых двух эпохах не выявили ничего экстраординарного (рис. 5.1). Объект имел типичную одностороннюю морфологию, представленную ярким ядром и выбросом в направлении позиционного угла 20. Однако, изображение полученное на эпоху 28 мая 2009 г. неожиданно показало удивительные структурные изменения, сопровождающиеся образованием новых ярких областей излучения вытянутых вдоль направления с позиционным углом 40 и 130.

Никогда прежде поведение такого типа не было замечено ни в одном из остальных 300 выбросов активных ядер галактик, регулярно наблюдавшихся в долгосрочных мониторинговых программах MOJAVE и 2см обзоре VLBA (Kellermann et al. 1998; Zensus et al. 2002; Lister & Homan 2005; Lister et al. 2009a). Такая необычная эволюция структуры не может быть объяснена стандартной моделью расширяющегося релятивистского выброса (Blandford & K nigl 1979), поскольку это потребует двустороннего сверхсветового расo ширения, что невозможно из-за нарушения принципа причинности. Таким образом, это исключает сценарий внутренних, т.е. произошедших в самом источнике изменений структуры.

5.3.2 Положение на небесной сфере

Первым ключом к разгадке физического механизма, ответственного за драматические и крайне нетипичные морфологические изменения парсековой структуры источника, является само местоположение источника не небе, а именно то, что он расположен в плоскости Галактики на очень низкой галактической широте b = 2. 37. Этот факт указывает на возможность того, что наблюдавшиеся структурные изменения могли быть вызваны неким эффектом распространения излучения, т.е. произойти “по дороге”. Эффекты распространения излучения наблюдались в других активных ядрах галактик в форме мерцаний (Quirrenbach et al. 1989; Jauncey et al. 2000; Dennett-Thorpe & de Bruyn 2002; Lovell et al. 2008; Savolainen & Kovalev 2008) или событий экстремального рассеяния (Fiedler et al. 1987; Cim` et al. 2002; Senkbeil et al.

o 2008).

Вторым указанием служит галактическая долгота объекта, составляющая l = 73. 13, означающая, что квазар 2023+336 находится за высокотурбулентной области неба в созвездии Лебедя (Bochkarev & Sitnik 1985; Fey et al. 1989). Луч зрения в направлении на источник 2023+335 проходит также вблизи старых остатков вспышки сверхновой в Петле Лебедя (Pineault & Chastenay 1990), которые могут приводить к локальной ионизации межзвёздной среды (Romani et al. 1987).

5.3.3 Регистрация события экстремального рассеяния

Ещё одно наблюдательное свидетельство, указывающее на рефракционную природу множественности изображений квазара 2023+335 на эпохи мая и июля 2009 г., присутствует на кривой блеска источника на частоте 15 ГГц, полученной с помощью радиотелескопа в OVRO и показанной на рис. 5.2, вверху (стр. 246). На кривой блеска видно, что источник испытывал событие экстремального рассеяния с центральной фазой, приходящейся на эпоху 2009.3. Событие проявляется в виде характерных особенностей отчётливого минимума и обрамляющих его повышений уровня потока излучения источника, как ранее было отмечено в работе Kara et al. (2012), где исследовался вопрос позиционной ассоциации квазара 2023+335 и источника гамма-излучения 1FGL 2027.6+3335.

Судя по профилю кривой блеска, показывающему эти существенные изменения потока источника, а именно по глубине минимума, можно также заключить, что рефракционная способность рассеивающего экрана, находящегося между источником и наблюдателем, достаточно велика. Действительно, рассеивающие свойства быстро ослабевают с ростом частоты наблюдения угол отклонения луча на рассеивающем экране обратно пропорционален второй степени частоты. Так, все известные ранее события экстремального рассеяния были обнаружены на более низких частотах (8 ГГц и ниже), на которых эффект становится значительно сильнее при прочих равных условиях. VLBA наблюдения 28 мая 2009 г. неожиданно удачно совпали по времени с особой фазой события экстремального рассеяния, а именно с каустическим пиком кратковременным событием, предполагающим формирование вторичных изображений фонового источника излучения на наибольших угловых расстояниях от главного изображения (Fiedler et al. 1987;

Romani et al. 1987; Clegg et al. 1998; Lazio et al. 2004).

Все перечисленные выше факты согласованно ведут к заключению, что новая структура, проявившаяся в источнике 28 мая 2009 г., является резульРис. 5.2. Вверху: кривые блеска на частоте 15.4 ГГц по данным VLBA (залитые кружки), на частоте 15 ГГц по данным OVRO (пустые кружки), а также на частоте 14.5 ГГц по мониторинговым данным UMRAO (пустые треугольники). Эпохи VLBA наблюдений, показывающие признаки вторичных изображений (см. рис. 5.1) отмечены большими (сильное проявление эффекта) и малыми стрелками (слабое проявление), разделение на которые было выполнено по визуальному анализу карт на рис. 5.1, основываясь на степени вытянутости субструктуры, индуцированной рефракционными эффектами, на парсековых масштабах. Посередине: эволюция позиционного угла плоскости колебаний электрического вектора по измерениям на VLBA на частоте 15.4 ГГц (залитые кружки) и по мониторинговым наблюдениям UMRAO в режиме одиночной антенны на частоте 14.5 ГГц (пустые треугольники). Внизу: интегральный фотонный поток в диапазоне энергий 0.1 200 ГэВ по данным гамма-телескопа Fermi LAT. Направленные вниз стрелки показывают верхние пределы по уровню 2.

татом множественных изображений объекта, появление которых вызвано эффектом рефракции на неоднородностях промежуточного экрана в межзвёздной среде. Моделирование физических свойств этого рассеивающего экрана приведено в разделе 5.4.

Как часто происходят или могут происходить события экстремального рассеяния? Что определяет эту частоту? И можем ли мы ожидать, что для источника 2023+335, находящегося в Галактической плоскости эта величина будет выше? Согласно текущей парадигме феномена событий экстремального рассеяния, они происходят, когда локализованная структура (линза/облако) частично-ионизированной плазмы с повышенной концентрацией электронов пересекает луч зрения на удаленный радиоисточник.

Тогда уместно ожидать, что значительные изменения потока объекта, вызванные событием экстремального рассеяния, происходят, когда угловые размеры источника (РСДБ ядра или, что гораздо менее вероятно, яркого компактного компонента струи, если линзируется именно он) и линзы соизмеримы, т.е.

их отношение находится в довольно узком интервале значений [1/n; n], где n ограничено небольшим числом. Это условие, а также форма спектра турбулентности типичного экрана определяют ожидаемую частоту таких событий. Кроме того, электронная плотность в экране должна быть достаточна высока, чтобы приводить к значительному рассеянию, которое может быть обнаружено наблюдениями и опознано как событие экстремального рассеяния. Эти события, как уже отмечалось выше, проявляются более заметно на низких частотах (в несколько ГГц), поскольку рефракционная способность линзы в этом случае сильнее. По этой причине, большинство известных событий экстремального рассеяния обнаружены на частоте 2 ГГц, ряд событий на частоте 6–8 ГГц, и только одно на частоте 15 ГГц, зарегистрированное в квазаре 2023+335.

Определенно, вероятность наблюдения события экстремального рассеяния для источника 2023+335, видимого сквозь плоскость Галактики, будет выше средней. На более низких частотах, вероятность успешного обнаружения событий экстремального рассеяния будет выше. Но при этом, даже на такой высокой частоте как 15 ГГц, по мониторинговым данным OVRO обнаружено одно событие экстремального рассеяния в чистом виде с центром на

2009.27 уже спустя лишь год после начала программы. Более того, кривая блеска источника показывает признаки ещё целого ряда событий рассеяния излучения, проявляющихся в виде существенных вариаций потока, на более поздних эпохах (2009.9, 2010.05, 2011.2, 2011.7), что указывает на довольно сложную структуру рассеивающего экрана. Таким образом, квазар 2023+335 представляет собой многообещающий источник в плане будущих обнаружений событий экстремального рассеяния и проведения соответствующих исследований.

5.3.4 Совместный анализ данных в радио- и гамма-диапазонe

Для восстановления общей картины произошедшего в источнике, начиная с эпохи 2008.5, был проведен анализ измерений общего потока с РСДБ масштабов на частоте 15.4 ГГц совместно с мониторинговыми измерениями в OVRO и UMRAO, обладающими большей скважностью (рис. 5.2, вверху). РСДБ измерения потока хорошо согласуются с соответствующими интегральными значениями, полученными из наблюдений в режиме одиночной антенны. Также хорошее согласие наблюдается и для углов поляризации по данным VLBA и UMRAO (рис. 5.2, посередине). Это означает, что фактически всё излучение квазара 2023+335 на частоте 15 ГГц генерируется с парсековых масштабов, зондируемых с помощью VLBA.

В период времени 2008.5–2010.5 в источнике наблюдалась радиовспышка, во время которой интенсивность излучения возросла примерно в 2 раза.

Скорее всего, эта вспышка произошла в самом источнике, а не в результате некоего фокусирующего эффекта, вызванного прохождением излучения через межзвёздную среду. Действительно, вспышка, регистрируемая в радиодиапазоне, происходит тогда, когда возмущение, распространяющееся по выбросу, пересекает область струи с оптической толщиной 1 на данной частоте, т.е. РСДБ ядро. В случае квазара 2023+335, вспышка достигает своего максимума в течение 2010 г., когда поток от источника составляет около 6 Ян. Таким образом, годом ранее, в 2009 г., возмущение, вызывающее наблюдаемую вспышку, всё ещё находится в пределах компактной области РСДБ ядра, а не на значительно больших угловых расстояниях, на которых в мае 2009 г. бнаружены новые яркие элементы субструктуры в видимом распределении яркости источника. Кроме того, уместно ожидать, что возмущение распространяется по выбросу, т.е. в направлении позиционного угла PA 20), тогда как наблюдаемая морфология, наоборот, показывает, что новые области излучения появились в направлениях PA 40 и PA 130.

Сценарий внутренней по отнощению к источнику вспышки согласуется с рядом наблюдательных особенностей. Прежде всего, как видно из рис. 5.2 (посередине), вспышка сопровождается быстрым изменением позиционного угла плоскости колебаний электрического вектора магнитудой 90. Такое изменение угла поляризации типично при прохождения возмущения через область струи, где оптическа толщина 1 на данной частоте, т.е. через область РСДБ ядра. При этом, происходит изменение режима синхротронного излучения с оптически-толстого на оптически-тонкое. Угол поляризации при этом постепенно возвращается к довспышечному значению, составляющему 0, что примерно совпадает с направлением внутреннего выброса в источнике. Во-вторых, очевидно, что высокочастотное гамма-излучение не подвержено влиянию межзвёздной среды. Но в течение восходящей части вспышки, наблюдаемой в радиодиапазоне, источник стал существенно ярче на энергиях свыше 100 МэВ (рис. 5.2, внизу) и достиг пикового значения фотонного потока в гамма-диапазоне примерно на 8 месяцев раньше, чем в радио-, а именно, на частоте 15 ГГц (Kara et al. 2012). Это согласуется с ранее установленной на высоком уровне значимости теснейшей связью между излучением в радио- и гамма-диапазоне (см. Главу 4; Kovalev et al. 2009;

Pushkarev et al. 2010b) согласно сценарию широкополосных синхротроннокомптонных вспышек, возникающих у основания выброса (Dermer et al.

2009; Boettcher 2010). Таким образом, вспышка в видимом основании выброса на 15 ГГц, т.е. РСДБ ядре, привела к тому, что эта наиболее компактная деталь источника стала ещё сильнее доминировать в распределении яркости объекта, что, в свою очередь, сделало её ещё более восприимчивой к эффектам распространения в межзвёздной среде, поскольку такие эффекты Таблица 5.2. Модель источника на частоте 15 ГГц на эпоху 28 мая 2009 г.

–  –  –

наиболее сильно проявляются для высоко-компактных деталей.

5.3.5 Исследование индуцированной рефракцией структуры субизображений на парсековых масштабах Для более детального анализа структуры, индуцированной эффектами рефракции и обнаруженной по наблюдениям 28 мая 2009 г., наблюдаемое распределение яркости в источнике на эту эпоху было промоделировано с помощью ряда гауссовых компонент, которые, будучи свернутыми с синтезированной диаграммой направленности адекватно воссоздают структуру объекта. Результаты моделирования приведены в табл. 5.2. В ней представлены следующие колонки: (1) компонент модели, где C ядро, J компонент струи, S вторичный компонент (субизображение), (2) поток, (3) отношение сигнал-шум, измеряемое как отношение пикового значения интенсивности компонента к шуму под ним, (4) угловое расстояние от РСДБ ядра, (5) позиционный угол компонента по отношению к РСДБ ядру, (6) размер большой оси гауссового компонента по уровню половинной мощности, (7) отношение малой оси гауссового компонента к большой, (8) позиционный угол большой оси компонента.

Для визуализации эффекта было получено разностное изображение по отношению к предыдущей эпохе, 26 ноября 2008 г., на которой карта распределения яркости источника не была подвержена влиянию рассеивающего экрана (рис. 5.3, справа, стр. 252). Дифференциальное изображение показывает структуру, индуцированную эффектом распространения излучения сквозь неоднородный рассеивающий экран. Эта структура квазисимметрична и состоит из иерархии вторичных изображений, образованных в результате пересечения лучей. Морфология этой структуры хорошо моделируется с помощью четырёх круговых гауссовых компонент, представляющих собой субизображения РСДБ ядра квазара, яркость которых падает с увеличением углового расстояния от главного изображения. Так, поток каждого из двух более близких субизображений находится на уровне 10% от потока главного изображения РСДБ ядра, тогда как для двух внешних субизображений эта величина падает до уровня (3 4)%.

При этом, наведённая структура вытянута вдоль линии постоянной галактической широты. Интересная особенность этой структуры заключается в том, что она содержит вторичные изображения по обе стороны от главного изображения РСДБ ядра, тогда как для типичного события экстремального рассеяния формирование вторичных изображений источника ожидается лишь по одну сторону от главного изображения (Clegg et al. 1998). Таким образом, наблюдаемая структура индуцированного экраном потока может объясняться его сложной структурой, а именно двумя областями повышенной плотности свободных электронов, находящимися на угловых расстояниях, сравнимых с размерами РСДБ ядра, т.е. системой двух линз, наподобие тех, что исследовались Kim (2005). В этом случае, вторичные изображения могут формироваться по обе стороны от линзируемого компонента. Таких субизображений будет два с каждой стороны, если профиль плотности свободных электронов в каждой из линз близок к гауссовому (Clegg et al. 1998).

При этом, главное изображение само может стать несколько вытянутым в направлении проекционного положения экрана. Это согласуется с наблюдаемой эллиптичностью компонента РСДБ ядра (рис. 5.3, табл. 5.2).

На рис. 5.4 показано поведение функции (см. ур. (17) Clegg et al. 1998)

y = u[1 + exp(u2)], (5.1)

Рис. 5.3. Визуализация структуры, вызванной рефракцией, с помощью VLBA изображений источника 2023+335 на частоте 15.4 ГГц с использованием естественного взвешивания данных. Карта распределения яркости по источнику на дату 26 ноября 2008 г. (вверху слева) с пиковым значением плотности потока 2.42 Ян луч1 показывает типичную морфологию на парсековых масштабах, представленную ярким ядром и односторонним выбросом, распространяющимся в направлении позиционного угла PA 20. Изображение, полученное на дату 28 мая 2009 г. (вверху посередине) и имеющее пиковое значение плотности потока

2.62 Ян луч1, показывает крайне необычное распределение яркости, образованное в результате формирования множественных изображений источника. Расположение и размеры гауссовых компонент, полученных из моделирования структуры, показаны в суперпозиции с соответствующими изображениями как закрашенные серым кружки/эллипсы. Разностное изображение между двумя представленными эпохами (вверху справа) обнаруживает квазисимметричную структуру, в которой доминируют два ярких компонента, сформированную рефракцией на неоднородностях межвзёздной среды. Структура наведённого распределения яркости, состоящая из ослабленных по потоку вторичных изображений линзируемого компонента, вытянута в направлении, фактически совпадающем с линией постоянной галактической широты, которая имеет позиционный угол PA 40 в данном участке неба (сплошная линия). Все изображения свернуты с идентичной синтезированной диаграммой направленности, размеры которой по уровню половинной мощности представлены в виде эллипса в левом нижнем углу. Одна миллисекунда дуги соответствует около 3.5 пк в линейном масштабе. Профили полной интенсивности (внизу) показаны вдоль направления PA = 37, соединяющего положения двух пиков в распределении яркости индуцированного потока на разностном изображении. Угловое расстояние между областями с максимальной яркостью составляет примерно 1 мсек дуги.

Рис. 5.4. Формирование вторичных изображений в модели рефракционной дефокусировки (Clegg et al. 1998) в зависимости от рефракционной силы линзы. Количество пересечений горизонтали соответсвует количеству корней уравнения (5.1), т.е. числу рефракционных изображений объекта. Семейство кривых (снизу вверх) показано для параметра равного 0, 2.25, 5, 10, 20. Смещение по вертикальной оси произвольно.

количество корней которой соответствует общему числу изображений объекта в модели рефракционной дефокусировки (Clegg et al. 1998). Семейство кривых показано для разных значений параметра, отражающего рефракционную силу линзы. Более подробно этот параметр обсуждается в разделе 5.4.2 (стр. 264). Так случай = 0 (прямая линия) соответствует отсутсвию экрана (одно изображение), = 2.25 случаю всё ещё слабой рефракции, т.е. когда наблюдатель находится на меньшем расстоянии от линзы, чем место, где пересекаются лучи, = 5, = 10, = 20 показывают случаи умеренной, сильной и очень сильной рефракции, соответственно, с формированием каустических поверхностей на кривых блеска и формированием до двух вторичных изображений в дополнение к главному на картах распределения яркости объекта, т.к. уравнение (5.1) имеет три корня.

Однако, значительного сдвига основного изображения, которое можно ожидать для рефракционного события экстремального рассеяния (Clegg et al. 1998), обнаружено не было. С одной стороны, РСДБ наблюдения квазара 2023+335 проводились в обычном режиме (без опорных фаз калибровочного источника), что означает, что в процессе картографирования, а именно при использовании процедуры самокалибровки, теряется информация об абсолютных координатах объекта, что делает анализ на наличие относительного позиционного сдвига положения источника на разные эпохи невозможным. С другой стороны, поскольку экран покрывал только наиболее компактный компонент, т.е. РСДБ ядро, он не влиял на положение остальной реальной структуры источника, т.е. более протяженных областей выброса, которые и были использованы в качестве опорной позиционной привязки при применении метода двумерной кросс-корреляции (Lewis 1995). Определённый таким образом сдвиг составил величину, близкую к нулю.

Интересно также отметить, что соответствуюшие астрометрические измерения не обнаружили каких-либо значительных изменений в координатах источника, а также в их ошибках (Л. Петров, устное сообщение). Это может объясняться тем обстоятельством, что индуцированный рефракцией поток формировал квазисимметричную структуру. К тому же, интегральный поток этой структуры почти в 4 раза меньше потока РСДБ ядра.

Помимо ярких проявлений эффекта рефракционного линзирования, обнаруженных во время наблюдений 28 мая и 23 июля 2009 г., признаки рефракционных субизображений в гораздо более слабой степени видны также и в ряде других эпох, а именно 17 июля 2008 г., 10 декабря 2009 г., 6 августа 2010 г. и 21 мая 2011 г. (рис. 5.1). Во всех этих случаях, вторичные изображения преимущественно располагаются вдоль линии постоянной галактической широты. Это свидетельствует о том, что дискретные структуры повышенной концентрации свободных электронов, проявляющие себя как рефракционные линзы, двигаются параллельно плоскости Галактики в направлении её вращения, что соответствует движению в направлении с Северо-Востока на Юго-Запад в картинной плоскости в системе экваториальных координат. Это согласуется со структурными изменениями наведённого потока между эпохами 28 мая и 23 июля 2008 г. Необходимо также заметить, что область излучения с достаточно высоким отношением сигналшум обнаружена к востоку от РСДБ ядра на эпоху 15 сентября 2005 г. Предположительно, это может объясняться прохождением линзирующего экрана по касательной по отношению в компактному компоненту РСДБ ядра.

Изображения, полученные на остальные эпохи, за возможным исключением эпохи 26 ноября 2008 г. характеризуются увеличением угловых размеров области РСДБ ядра. Ещё одной интересной наблюдательной особенностью является то, что те вторичные изображения, в которых обнаружена линейная поляризация излучения, например на эпохи 28 мая 2009 г., 23 декабря 2010 г., 21 мая 2011 г., показывают позиционные углы поляризации, совпадающие по направлению с теми, что наблюдаются в соответствующем главном изображении, т.е. РСДБ ядре.

5.3.6 Частотная зависимость углового расстояния между вторичными изображениями Квазар 2023+335 наблюдался также с помощью VLBA и на более низкой частоте, а именно 8.

4 ГГц, на пяти эпохах, охватывающих промежуток времени с ноября 2008 г. по ноябрь 2009 г., в качестве фазового калибратора в рамках проекта по исследованию чёрной дыры в рентгеновской двойной системе V404 Лебедя (Miller-Jones et al. 2009). Обработка этих архивных данных, включающая калибровку функции видности и проведение гибридного картографирования, а также процедуру разностного картографирования, показала структурные изменения, схожие с теми, что получены на частоте 15.4 ГГц. Излучение источника было наименее подвержено влиянию межзвёздной среды в ноябре 2008 г., тогда как структура множественных изображений, вытянутая вдоль линии постоянной галактической широты, обнаружена в большей или меньшей степени на остальных четырёх эпохах, включая эпоху 3 июля 2009 г. (рис. 5.5), которая всего на 20 дней предшествует эпохе наблюдения квазара на частоте 15.4 ГГц в рамках программы MOJAVE (см. табл. 5.1, рис. 5.1).

Рис. 5.5. Тот же анализ, что и на рис. 5.3, но на частоте 8.4 ГГц и на другие эпохи.

Анализ данных в плоскости изображения разностной карты распределения яркости (рис. 5.5, справа) показывает, что области пиковых значений индуцированной структуры на 8.4 ГГц находятся на угловом расстоянии около 3.0 мсек, тогда как на частоте 15.4 ГГц, это расстояние существенно меньше и составляет приблизительно 0.8 мсек дуги на эпоху 23 июля 2009 г.

и около 1.0 мсек дуги на эпоху 28 мая 2009 г.

Таким образом, это расстояние как функция длины волны наблюдения меняется как 2.2 (или 1.75 по данным 28 мая 2009 г.), что является ещё одним убедительным доказательством природы события множественности изображений квазара, вызванной рассеянием лучей в частично-ионизованной плазме (Rickett & Coles 1988), поскольку угол рефракции при этом подчиняется квадратичной зависимости от длины волны излучения (Clegg et al. 1998). Важно отметить, что в случае отсутствия экрана, т.е. в предположении структурных изменений, связанных с самим источником (это предположение уже было отвергнуто ранее по ряду причин), этот параметр, а именно расстояние между пиковыми значениями яркости на разностном изображении является частотно-независимым, поскольку синхротронное излучение областей выброса оптически-тонкое (Pushkarev & Kovalev 2012; Hovatta et al. 2014).

5.3.7 Обобщение наблюдательных свидетельств в пользу рефракционного рассеяния Резюмируя вышеизложенное в разделе 5.3, найдены следующие наблюдательные указания того, что явление множественности изображений, зарегистрированное в 2009 г. в квазаре 2023+335 было вызвано рефракцией в межзвёздной среде:

• структура выброса на парсековых масштабах, восстановленная на частоте 8 и 15 ГГц, показывает яркие проявления формирования вторичных изображений объекта на двух эпохах (май и июль 2009 г.), а также более слабые проявления эффекта, видимые на нескольких других эпохах;

• эпоха РСДБ наблюдений, на которой феномен множественности изображений квазара проявляется наиболее сильно, совпадает с событием экстремального рассеяния, зарегистрированным на кривой блеска в радиодиапазоне (15 ГГц), как это и предсказывалось моделями;

–  –  –

на луче зрения, проходящем вблизи старых остатков вспышки сверхновой в Петле Лебедя, что предполагает высокую вероятность наличия эффекта распространения излучения, проходящего сквозь высокотурбулентный экран в созвездии Лебедя, расположенный между источником и наблюдетелем;

• угловое расстояние между наиболее яркими компонентами, доминирующими в наведённой структуре, показывает квадратичную зависимость от длины волны, что является убедительным доказательством того, что обнаруженные субизображения имеют природу, связанную с рефракционным рассеянием в плазме. Этот аргумент автоматически исключает так называемый внутренний сценарий, в котором предполагается, что крайне нетипичные изменения парсековой структуры выброса, обнаруженные в мае и июле 2009 г., произошли непосредственно в источнике.

5.4 Физические свойства экрана

Анализируя форму кривой блеска во время явления эстремального рассеяния (рис. 5.6, стр. 260), можно сделать ряд выводов общего характера относительно размеров линзы, области источника, которую она может затмевать, а также степень рассеивающей способности линзы. Так, скругленный минимум указывает на то, что угловой размер линзы сравним или же меньше, чем часть источника, которую она затмевает, поскольку в противном случае форма минимума была бы плоской. Далее, наблюдаемое событие экстремального рассеяния вызвало уменьшение потока, регистрируемого от источника, примерно на 30% на частоте 15 ГГц. Это свидетельствует о том, что линзируемая часть источника содержит значительную долю его интегрального потока. Наиболее вероятно, что этой областью может быть РСДБ ядро и/или наиболее внутренний РСДБ компонет выброса, при условии, что он есть и при этом достаточно яркий. Этот выбор кандидатов объясняется тем, что (i) квазар 2023+335 имеет яркое РСДБ ядро, которое доминирует в потоке излучения на миллисекундных масштабах, (ii) общий поток источника с РСДБ изображения хорошо согласуется с интегральным потоком, измеряемым с помощью наблюдений в режиме одиночной антенны. Это означает, что фактически всё излучение источника на 15 ГГц генерируется с миллисекундных угловых масштабов. Наконец, резкий пик на эпоху 2009.4, вполне вероятно, представляет собой внешнюю каустику, возникающую при прохождении края линзы через фоновый истоник. Само наличие этой каустики предполагает, что сила рефракионного рассеяния в данном случае достаточно велика, что в свою очередь, предполагает возможное формирование дополнительных изображений источника (рис. 5.3). Также можно отметить, что другая внешняя каустика, приходящаяся на эпоху 2009.1 выражена слабее, указывая на разницу плотности свободных электронов в поперечном профиле рассеивающего экрана.

5.4.1 Модель стохастического уширения

Для численной оценки параметров плазменной линзы как рассеивающего экрана была использована статистическая модель перераспределения потока, разработанная Fiedler et al. (1994). Эта модель основана на стохастическом увеличении угловых размеров безотносительно природы этого процесса, рефракционной или дифракционной. В данной модели, поток удалённого радиоисточника в момент времени t в течение события экстремального рассеяния определяется как функция f (t; I0, µ, s, l, b), где I0 представляет собой номинальный (нелинзированный) уровень потока источника, µ собственное движение линзы в картинной плоскости, s внутренний угловой размер источника по уровню половинной мощности, l видимый угловой размер линзы (в данной модели линза имеет геометрию полоски с проекции на небесную сферу), а также предполагается, что все параллельные лучи, падающие на линзу рассеиваются в гауссово распределение яркости с размером b по уровню половинной мощности. Оба параметра l и b измеряются по отношению к s, т.е. осуществляется подгонка величин l /s и b /s.

Для моделирования кривой блеска в полной интенсивности была использована двухкомпонентная модель, состоящая из линзируемого компонента с потоком Iscat(t), подверженного временным изменениям ввиду рассеяния, а также второго компонента, поток которого Iunscat не подвержен эффекту линзирования. При этом, сумма потоков обоих компонент равна номинальному потоку вне события экстремального рассеяния. Предполагается также, что за время события экстремального рассеяния существенных измеРис. 5.6. Наблюдаемая и модельная кривая блеска квазара 2023+335 в период события экстремального рассеяния (внизу). Звёздочкой обозначена эпоха РСДБ наблюдений 28 мая 2009 г., неожиданно удачно совпавшая с резким спайком внешней каустики. Концептуальная модель рассеивающего экрана (вверху). Пустой кружок РСДБ ядро, заштрихованный линза, затмевающая источник, заштрихованный перекрестными линиями ещё одна область экрана с повышенной концентрацией свободных электронов.

нений истинного потока источника не происходило. Далее, производилась подгонка величин l, b, I0, Iscat и µ путём поиска в пространстве параметров и оценки соответствия модели наблюдениям, используя критерий 2. Найдено хорошее согласие между модельной и наблюдаемой кривой блеска, особенно для глубины и формы минимума. На рис. 5.6 показана наблюдаемая кривая блеска OVRO на частоте 15 ГГц в суперпозиции с модельной кривой, полученной для набора параметров, приведенных в табл. 5.3, которые соответствуют минимальному значению 2. В частности, согласно модели, компонент, подверженный рассеянию, содержит 1.87 Ян (51%) интегрального потока источника 3.67 Ян. Это автоматически исключает сценарий, при котором линза затмевает какой-либо из компонентов струи, расположенных за РСДБ ядром вниз по течению выброса, поскольку самый яркий из них на предыдущую эпоху (26 ноября 2008 г.) содержал лишь 10% потока объекта на 15 ГГц. Таким образом, наиболее вероятно, что компактный и самый Таблица 5.3. Параметры наилучшего соответствия наблюдениям в модели стохастического уширения.

–  –  –

яркий компонент парсековой структуры источника, а именно РСДБ ядро, и является линзируемым компонентом. При этом размер линзы сопоставим с истинным размером РСДБ ядра на соответствующую эпоху.

Параметры модели наилучшего соответствия наблюдательным данным могут быть использованы для расчета следующих физических характеристик линзы частично-ионизованной плазмы:

• Угловой размер l = s /1.03, где истинный угловой размер РСДБ ядра s = b/1.88 0.28 мсек дуги, а b 0.53 мсек дуги представляет собой наблюдаемый размер РСДБ ядра на эпоху 28 мая 2009 г. Тогда угловой размер линзы l 0.27 мсек дуги. Необходимо заметить, что это значение является верхним пределом размера линзы, поскольку её прохождение по источнику (РСДБ ядру) скорее происходит по хорде, чем в точности по диаметру компонента РСДБ ядра. Важно также отметить, что видимый размер компонента РСДБ ядра на эпоху 26 ноября 2008 г., т.е. когда наблюдаемая структура источника была наименее подвержена эффекту рассеяния на межзвёздной среде (рис. 5.1, стр. 242), всего лишь на 15% больше, чем истинный размер s = 0.28 мсек дуги согласно результатам моделирования.

• Поперечный линейный размер a = l D, где D представляет собой расстояние до линзы. Расстояние до экрана неизвестно, поскольку луч зрения в направлении квазара 2023+335 проходит через близкий Рис. 5.7. Вид сверху на плоскость Галактики (image credit: R. Hurt, NASA/JPL-Caltech/SSC).

Солнце расположено на расстоянии 8.3 кпк (Gillessen et al. 2009) от центра Галактики (0, 0).

Пунктирной линией показано направление на квазар 2023+335 с галактической долготой l =

73. 13. Луч зрения проходит через близкий (D 1.5 кпк) регион в Лебеде в Местном рукаве (предполагаемое местонахождения экрана), через рукав Персея (D 6 кпк) и внешний рукав (D 10 кпк).

(D 1.5 кпк, Rygl et al. 2012) регион в созвездии Лебедя, находящийся в локальном рукаве Галактики (также известный как рукав Ориона или Местный рукав), через рукав Персея (D 6 кпк), а также через внешний рукав (D 10 кпк), изображенные на рис. 5.7. Предполагая, что наиболее вероятным местоположением экрана является высоко турбулентный регион в созвездии Лебедя на расстоянии 1.5 кпк, линейный поперечный размер линзы составляет a 0.4 а.е.

• Собственное движение µ = 3.5 s/ 6.8 мсек год1, где 0.14 г.

представляет собой продолжительность события экстремального рассеяния, измеренную между эпохами, соответствующими пиковым значениям на кривой блеска, которые обрамляют минимум потока на эпоху 2009.27.

Рис. 5.8. Проекция орбитальной скорости Земли на небо в направлении квазара 2023+335 с учётом орбитального движения вокруг Солнца. Серым показан временной интервал события экстремального рассеяния продолжительностью около 50 дней (0.14 г.).

• Поперечная скорость Vl = 4.74 µ[мсек/г] D[кпк] 48.7 км с1 по отношению к наблюдателю. Учитывая орбитальное движение Земли вокруг Солнца (рис. 5.8), проекционная скорость экрана в средней фазе события экстремального рассеяния в системе отсчёта, связанной с Солнцем, составляет 56 км с1.

Учёт орбитального движения Земли вокруг Солнца производился по следующей схеме. Сначала вычислялось положение Солнца на небе на заданную дату в экваториальных координатах и производился их пересчёт в галактические. Далее, осуществлялся переход в систему отсчета, связанную с Солнцем, т.е. полученные галактические координаты Солнца преобразовывались в галактические координаты Земли (l = l + 180; b = b ). Наконец, вычислялась проекция вектора орбитальной скорости Земли на небо в направлении источника. Расчёт производился для 2009 г. За характерное время события экстремального рассеяния (0.14 г.) проекция орбитальной скорости Земли на небо в направлении источника меняется от +13 км с1 до 3 км с1. На эпоху середины события, соответствующую минимуму кривой блеска (2009.28), она составляет около +7.2 км с1.



Pages:     | 1 |   ...   | 6 | 7 || 9 | 10 |

Похожие работы:

«Жиляев Борис Ефимович УДК 524.33+524.338.6+519.2 БЫСТРАЯ МАЛОМАСШТАБНАЯ ПЕРЕМЕННОСТЬ ЗВЕЗД Специальность 01.03.02 – астрофизика, радиоастрономия Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Киев – 2014 СОДЕРЖАНИЕ Стр. ВВЕДЕНИЕ...7 ГЛАВА 1 СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФОТОМЕТРИЯ ЗВЕЗД: КОНЦЕПЦИЯ И МЕТОДЫ 25 1.1 Цифровая фильтрация для детектирования маломасштабной переменности..26 1.2...»

«Теплых Дарья Андреевна ПОИСК И ИССЛЕДОВАНИЕ РАДИОИЗЛУЧЕНИЯ ОТ АНОМАЛЬНЫХ ПУЛЬСАРОВ НА НИЗКИХ ЧАСТОТАХ 01.03.02 – астрофизика и звёздная астрономия Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук В.М. Малофеев Москва ОГЛАВЛЕНИЕ ВВЕДЕНИЕ 4 ГЛАВА I. Наблюдательная база § 1.1. Радиотелескопы ПРАО АКЦ ФИАН 24 § 1.2. Приёмная аппаратура...»

«Слюсарев Иван Григорьевич УДК 523.44 ТРОЯНЦЫ ЮПИТЕРА И ГРУППА ГИЛЬДЫ: ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ПРОИСХОЖДЕНИЕ Специальность 01.03.03 – Гелиофизика и физика Солнечной системы ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук, ведущий научный сотрудник НИИ астрономии ХНУ им. В.Н. Каразина...»

«УДК 524.352; УДК 524.354 Пружинская Мария Викторовна Сверхновые звёзды, гамма-всплески и ускоренное расширение Вселенной Специальность: 01.03.02 астрофизика и звёздная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: д.ф.-м.н., профессор Липунов Владимир Михайлович Москва 2014 Содержание...»

«УДК 523.45–852:520.85 ШАЛЫГИНА ОКСАНА СЕРГЕЕВНА СВОЙСТВА СТРАТОСФЕРНОГО АЭРОЗОЛЯ В ПОЛЯРНЫХ ОБЛАСТЯХ ЮПИТЕРА ПО ДАННЫМ ФОТОПОЛЯРИМЕТРИЧЕСКИХ НАБЛЮДЕНИЙ Специальность: 01.03.03 – Гелиофизика и физика Солнечной системы Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: кандидат...»

«Антюфеев Александр Валерьевич УДК 524.6-77 БИПОЛЯРНЫЕ МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ПОТОКИ В ОБЛАСТЯХ ЗВЕЗДООБРАЗОВАНИЯ IRAS 05345+3157, IRAS 22267+6244 И G122.0-7.1 01.03.02 – астрофизика, радиоастрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель Шульга Валерий Михайлович, академик НАН Украины, доктор физико-математических наук, профессор Харьков – 2015 Содержание Список...»

«УДК 520.8; 524.7 Катков Иван Юрьевич Свойства и происхождение изолированных линзовидных галактик 01.03.02 – Астрофизика и звездная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель д. ф.-м. н. Сильченко Ольга Касьяновна Москва – 2014 Содержание Введение.................................... Газ в линзовидных галактиках.....»

«Бакланова Диляра Наилевна Эффекты звёздного магнетизма: магнитное поле гиганта Поллукс, длительность циклов активности у солнечно-подобных звёзд 01.03.02 – Астрофизика и звёздная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель кандидат физико-математических наук Плачинда Сергей Иванович Научный – 2014 Оглавление Введение Метод измерения магнитных полей у звёзд........ 13...»

«УДК 520.27, 520.8.056, 520.374 ЦЫБУЛЁВ Петр Григорьевич РАЗВИТИЕ СИСТЕМ РЕГИСТРАЦИИ РАДИОАСТРОНОМИЧЕСКИХ ДАННЫХ И ПОВЫШЕНИЕ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ РАДИОТЕЛЕСКОПА РАТАН-600 Специальность: 01.03.02 – астрофизика и звездная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель академик РАН доктор физико-математических наук Ю. Н. Парийский Нижний Архыз – 2014 Оглавление...»

«Лыскова Наталья Сергеевна Методы определения масс эллиптических галактик, применимые для больших обзоров 01.03.02 Астрофизика и звёздная астрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: член-корр РАН, д.ф.-м.н. Чуразов Е.М. Москва, 2015 Оглавление 1 Введение 1.1 Актуальность..................»

«Ладейщиков Дмитрий Антонович “Исследование пространственно-кинематической структуры гигантских молекулярных облаков” Специальность 01.03.02 — астрофизика и звездная астрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: к.ф.-м.н. Соболев...»

«УДК 522.33-38:523.81 Шульга Александр Васильевич МОНИТОРИНГ ОБЪЕКТОВ ОКОЛОЗЕМНОГО КОСМИЧЕСКОГО ПРОСТРАНСТВА НАЗЕМНЫМИ ОПТИЧЕСКИМИ И РАДИО СРЕДСТВАМИ 01.03.01 – Астрометрия и небесная механика Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Научный консультант доктор физико-математических наук профессор Пинигин Г.И. Киев СОДЕРЖАНИЕ №...»

«Академия наук Республики Таджикистан Институт языка, литературы, востоковедения и письменного наследия им. Абуабдулло Рудаки Гасеми Тахте Чуб Насрин Структурно-семантические особенности астрономических терминов в словаре «Kaf-ul-luot va istilohot» Sur-i Bahor Специальность: 10.02.22языки народов зарубежных стран Европы, Азии, Африки, аборигенов Америки и Австралии (иранские языки) Диссертация на соискание ученой степени кандидата филологических наук Научный руководитель:...»







 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.